テストセットアップ

主に宇宙線を用いて特性評価を行った。図5.2に示すように ペストフ・スパークカウ ンターを収納した高圧容器を挟んで２組のプラスチックシンチレーションカウ ンターを設置し宇宙線のトリガーならびにスタートタイミングの決定を行った。 バイクロン社製プラスチックシンチレーターＢＣ４０４、浜松ホトニクス社製光 電子増倍管Ｒ２０８３を用いた。回路図を図5.3に示す。 汎用NIMモジュール及びCAMAC ADC, TDCを用いた。

電子増倍管からの信号はリーディングエッジ・ディスクリミネターによってタイ ミングロジック信号に変換される。プラスチックシンチレーションカウンターか らの信号は統計的揺らぎ等のために変動するが、リーディングエッジ・ディスク リミネターでは一定の閾値が用いられるために、信号の大きさによってタイミン グが変わる（いわゆるslewing効果）。信号の形は相似であると仮定し、信号電 荷の積分値で補正を行った。

$$\Delta t = \frac{\alpha}{\sqrt{Q}}$$ (2)

但し、$\Delta t$は補正時間、$Q$は信号電荷の積分値、$\alpha$は係数でフィッ トにより求めた。このようにして得られたスタートカウンター間の時間分布を図 5.4 に示す。きれいなガウス分布が得られ、ガウスフィットで得られたその時間幅 （$\sigma$）は約１００ピコ秒であった。

図 5.2: セットアップ略図。Def1, 2はトリガー用プラスチック シンチレーションカウンター。Start Counter 1, 2は スタートタイミング決定用のプラスチックシンチレーション カウンター。共にシンチレーターの大きさは $5cm \times 5 cm$。

図 5.3: 回路図。汎用NIMモジュール及びCAMAC ADC, TDCを用いた。

図 5.4: 得られたスタートカウンター間の時間分布。 ガウスフィットで得られた$\sigma$は約１００ピコ秒